这个三维时空坐标轴的假设，物质场的正负性就自然而然的出现了，波函数的正负性只是表明了能量场的转移方向不同。

假设自由粒子 m₀的总能量场M(r，t ) 达朗贝尔方程为
▽²M － (1/c²)∂²M /∂t²= － g
假设自由电子e的总电量场Q(r，t ) 达朗贝尔方程为
▽²Q－εμ ∂²Q/∂²t=－D
不妨设一个矢量场T(r，t ) 为
T(r，t ) ＝M(r，t ) +Q(r，t )
假设它们的波速都为光速C，则复合矢量场T(r，t ) 的波动方程为
▽²T－(1/c²) ∂²T/∂²t= －（g+D）
其中
k=(p - eA)/h
ω=(E + eφ)/h
很显然，这个方程可以描述电磁场与引力场的各种物理现象。

如果用势场的达朗贝尔方程来描述，则可以电磁场势与能量场势的复合势场φ（r，t ）表示为
▽²φ－εμ ∂²φ/∂t² =－（ρ₀ +ρ ）
其中
k=(p - eA)/h
ω=(E + eφ)/h
等于是强行把它们统一在一个方程之中。

如果忽视场动量与牛顿动量的矛盾问题，则它在r轴上波动方程为
▽²W + k² W= - g
把p²/2m₀ = E - V代入上式中，有
▽²φ + [2m₀(E - V )/ h²]φ = - g
这能解出什么东东来？

不管是量子力学，还是广义相对论，很显然，它们都已经走入到了理论物理学的岐路上去了。一个是葵花宝典，一个是九阴真经。最后都是走火入魔。

现在分析一下薛定谔方程，设物质波函数φ(r)在r轴上的波动方程为
▽²φ + k²φ = 0
把k=p/h代入上式，整理后得
h²▽²φ + p²φ = 0
如果根据牛顿动能量关系式，则
p²/2m₀ = E - V
代入上式波动方程中，得
h²▽²φ + 2m₀(E - V ) φ = 0
这就是薛定谔方程。
在电磁场中，忽视eA平方项，那么，薛定谔方程为
h²▽²φ + 2m₀(E - V + eBh/2m₀) φ = 0
如果根据算符代换的数学规则，则上式可表示为
φ + [2m₀(E - V )/ h²]φ = （eBh/2m₀）
事实上，根据场动量的定义，波函数中波矢的量子化场动量与牛顿动量是不同的，自然不能把牛顿动能p²/2m₀ = E - V 中的动量平方关系式代入到波函数的动量平方关系式中去。
而且牛顿动量，动能量能够受到物质波函数的作用吗？这也是至今没有搞明白的问题。
还是回到过去一直存在争议的问题，牛顿物理学与麦克斯伟的电磁场方程是不是兼容的问题。
暂时认为薛定谔方程是凑出来的一个方程。

现在求解一下克莱因-高登方程（K-G方程）的一般数学解
▽²φ - εμ ∂²φ/∂t² = - (m₀²c²/h²)φ
不妨令k₀²=m₀²c²/h²，则有
▽²φ - εμ ∂²φ/∂t² +k₀²φ =0
按一般解法，这个方程的解为
φ(r，t )= C + ∮Bdr ＋∮bdt ＋ A.exp(i ω.t±k.r )
不妨令积分常数C、B、b为零，则上式化为
φ(r，t )= A.exp(i ω.t±k.r )
其中
k² ＝k₀² + w²/c²
在这里波频率w不等于波矢k与波速c的乘积
很显然
hw=pc
hk₀=m₀c
hk=E/c
如果假设克莱因-高登方程（K-G方程）的数学形式为
▽²φ - εμ ∂²φ/∂t² = (m₀²c²/h²)φ
不妨令k₀²=m₀²c²/h²，则有
▽²φ - εμ ∂²φ/∂t² -k₀²φ =0
按一般解法，设这个方程的解为
φ(r，t )= A.exp(i ω.t±k.r )
其中
k² ＝ w²/c² －k₀²
这里波频率w同样不等于波矢k与波速c的乘积，则有
hw=E/c
hk₀=m₀c
hk=p
很显然，正负号不同，方程的解就不一样，物质波函数在这个方程里似乎并没有什么数学物理意义。
这表明方程的频率w与波矢k之间的关系式是非线性的关系。也可能存在着相位差。

假设质量为m₀的自由粒子的运动来自于能量场的作用，那么，它所表现出来的作用力F为
F＝m₀.(a +u²/r )
它的运动轨迹是一条曲线
它的牛顿动能量为
E =∫F.dr=m₀.∫(a +u²/r ).dr
所以，牛顿运动的总动能量E为
E=m₀.u²/2－L²/2m₀.r²
但由于时空都是量子化的，令dr=ndr₀，dt=ndt₀，L=nh则
u=dr/dt=ndr₀/ndt₀=dr₀/dt₀
L²/2m₀.r²=h²/2m₀.r₀²
那么，上式的牛顿动能量也是量子化的，故有
E=m₀.u²/2－h²/2m₀.r₀²

不妨设L＝h,r=nr₀，则有
E=－L²/2m₀.r² = －h²/2m₀n².r₀²
令h²/2m₀.r₀² ＝ E₀，则得
E=－E₀/n²
如自由粒子带电，其在外磁场B作用下，其势场能E为
E=－L²/2m₀.r² ± eBh/2m₀
由于角动量不变，则其量子化能量为
E= －E₀/n² ± eBh/2m₀
这就是为什么在外磁场B的作用下，核外运动电子所受到的电磁约束能量eBh/2m₀不受量子数影响的根本原因

假设自由粒子 m₀的总能量场M(r，t ) 达朗贝尔方程为
▽²M － (1/c²)∂²M /∂t²= － g
假设自由电子e的总电量场Q(r，t ) 达朗贝尔方程为
▽²Q－εμ ∂²Q/∂²t=－D
不妨设一个矢量场T(r，t ) 为
T(r，t ) ＝M(r，t ) +Q(r，t )
假设它们的波速都为光速C，则复合矢量场T(r，t ) 的波动方程为
▽²T－(1/c²) ∂²T/∂²t= －（g+D）
其中
k=(p - eA)/h
ω=(E + eφ)/h
很显然，这个方程可以描述电磁场与引力场的各种物理现象。
还可以让两个矢量相乘，不妨设一个矢量场T(r，t ) 为
T(r，t ) ＝M(r，t ) .Q(r，t ) ＝ MQ
T算是一个张量场吧， MQ也可理解为并矢
假设它们的波速都为光速C，则张量场T(r，t ) 的波动方程为
▽²T－(1/c²) ∂²T/∂²t= －（q.g）
或
▽²T－(1/c²) ∂²T/∂²t= －（m₀.c².D）
其中
k=(p - eA)/h
ω=(E + eφ)/h
很显然，这个方程同样可以描述电磁场与引力场的各种物理现象。

在笛卡尔坐标系中，在y—X轴上，设函数y的达朗贝尔方程为
d²y/dx²－(1/c²)d²y /dt²= f(x，t)
可令f(x，t)＝A(x) － (1/c²).a(t)，为了表示方便，用复数表示，可认为上式是一个复合波函数，则其一般数学解为
y(x，t )= ∫[∫A(x).dx＋B].dx＋∫[∫a(t).dt＋b].dt＋y₀ .exp[i ω.(t±x/c )]
当 f(x)=K为常数时，不妨令K=A－a/c2，则其一般数学解为
y(x，t ) =(A/2).x²＋B.x＋(a/2).t²＋b.t＋C＋y₀ .exp[i ω.(t±x/c )]
当 A=0时，波动方程的一般解为
y(x，t ) = B.x＋b.t＋C＋y₀.exp[i ω.(t±x/c )]
试探一下它的微分结构式，令y1 = y₀ .exp[i ω.(t±x/c )]，对x，t分别求导，那么，它的一阶微分式有
dy/dx = A.x＋B ± i k.y1
dy/dt = a.t＋b＋iω.y1
那么，它的二阶偏微分式为
d²y/dx² =A － k².y1²
d²y/dt² = a －ω².y1²
则它的二阶偏微分波动方程分别为
d²y/dx²＋k²y = A＋k².[(A/2).x²＋B.x＋C]
d²y/dt²＋ω²y = a＋ω².[(a/2).t²＋b.t＋c]
当K=0时，波动方程为
d²y/dx²－(1/c²)d²y /dt²= 0
那么，它的二阶偏微分波动方程分别为
d²y/dx²＋k²y = k².(B.x＋C)
d²y/dt²＋ω²y = ω².(b.t＋c)

上面这个解表明时空是对称的，但克莱因高登方程的解表明波函数所对应的时空坐标是不对称的，

可以设
d²y/dx²＋k²y = (A/2).x²＋B.x＋C
可知波动方程与牛顿轨迹并不是矛盾的

如果引力场与电磁场是一体化的，则引力场也同样会表现出旋量引力场效应，即引力磁场的表现，但现在似乎没有实验观测来证明这一引力现象，仅仅是从引力场的角动量来表现出来。

根据引力场的星系远程效应，也许引力场与电磁场不是一个量级的。引力场远远超过了电磁场的距离作用，那么，即使存在引力磁场效应，而引力磁场的大多数物理效应目前是无数观测到的。