异时纠缠
一纠缠集仅通过其中一点A与宏观集纠缠以融入宏观集，此时如果忽略此纠缠集中其他点，此集仍与宏观集纠缠，但如果忽略A点，此集将表现为脱离宏观集。如果一粒子脱离宏观集一段时间，这段时间内此粒子的多个异时本体间互相确定，可视这段异时本体链为一纠缠集，此链在未来某一点与宏观集纠缠，但因未来的随机性丢失了未来这部分确定关系，导致不定范围更大。
单向纠缠
受时间方向影响，纠缠可能也具有一定的单向性，历史邻同位对未来邻同位的确定性大于未来邻同位对历史邻同位的确定性，且目前几乎任何纠缠都要成为历史才可观测。此刻的远距纠缠可视为基于历史纠缠，两远距粒子可通过本体链历史触点传递纠缠，却无法通过本体链未来触点传递纠缠。远距粒子可因历史中的近距作用而纠缠，却无法因未来会近距作用而纠缠。除非未来的近距作用也成为历史，已发生的近距作用可能会为更早的远距粒子传递纠缠，叠加失效可能就属于此情况。
叠加保留
叠加失效实际上仅是叠加范围的大幅坍缩，并不是完全确定，剩下的较小范围叠加会对历史和未来均有效。双缝实验中落靶点在未来叠加，在历史中确定，但在历史和未来的双缝实验中，通过双缝的路径都是不确定并叠加的。一般每次叠加失效仅能确定一部分关系而无法确定全部关系，确定一部分关系会导致部分其余关系无法确定而呈叠加，例如粒子的位置和动量，电子不同方向的自旋，光子不同角度的偏振等。两粒子间一般也不存在绝对的纠缠或不纠缠，绝对不纠缠需要两粒子完全无关，这会导致相对不存在。绝对纠缠需要粒子所有特性完全相互确定，这可能只有在点粒子对自身关系中才能实现。因此描述两粒子是否纠缠仅指两粒子的一部分特性，且即使未相互确定，相互限制范围也可视为一种广义的弱纠缠。
路径积分
根据历史中确定关系的限制，可以得到尽量小的不定范围。例如电子确定的起点和终点会限制路径的不定范围，如果只确定起点未确定终点，路径不定范围会因缺少部分限制而更大。可视为电子本体链在未来和历史中都有与宏观集的触点，通过两触点传递的弱纠缠可较多限制本体链的不定范围。而在未来触点成为历史前，电子本体链仅通过一历史触点与宏观集纠缠，因此受限较少。
真空不定
真空子同时具有任意速度和位移，可暂视其具有最大不定范围。在真空中添加关系会增加确定性，因此可认为任何粒子的确定性都高于真空子，粒子的不定性也源于真空。让粒子脱离宏观集的常用方法包括用真空隔离此粒子。裸真空子几乎永不确定且难以探测，探测或确定真空子可能无法避免添加关系，这一般会使真空子不再裸而成为粒子。添加关系会使真空子的速度相对确定为光速或慢速，添加的关系一般也表现为质量或能量。
算术纠缠
一个问题如果有确定答案，可视问题与答案之间为纠缠关系，提出问题及条件相当于设定一系列确定关系。算术纠缠也可具有单向性，一个问题可以只有唯一确定的答案，但此答案不一定只对应唯一问题，即充分条件和必要条件间不对称。复杂的证明过程也可视为一种纠缠传递，纠缠传递可以不需要时间，即问题和答案可以同时。利用算术纠缠可以大幅节约计算时间，目前的常用方法有历史记录法，利用历史的确定性，从第二次开始，求解相同问题时只需直接调取第一次求解的答案。量子计算机可能也会对算术纠缠有所利用。
时空纠缠
如果纠缠和确定可视为同一概念，则时空中所有确定和限制都可视为纠缠，也可能纠缠即关系。远距离的光速限制也可视为基于纠缠，设AB两点相距一光年，一秒后A点确定位置的同时也会据此限制B点的范围。
在惠勒延迟实验中，第二个半透镜的特定位置可能会使光子经过两次半透镜之间形成纠缠，比如只能都透射或都反射而不能一次反射一次透射，但具体是反射还是透射可能会成为被保留的不定范围，始终与宏观集隔离。如果没有第二个半透镜，光子会在到达两个接收器之一时与宏观集纠缠导致叠加失效。而第二个半透镜是否会在光子经过时位于特定位置，这在时层中是确定的。
擦除实验可以体现不同统计对象和方法纠缠不同统计结果，两幅干涉条纹分别偏左和偏右，所谓记录后再擦除这一过程不可避免影响了电子的总分布，使其兼容多种统计结果。擦除实验并无法完全擦除干净并还原出简单双缝实验中的干涉条纹。系综诠释可能也指出了这种兼容性，即兼容确定与不定，即使假设存在一个无法确定的确定过程也不一定能完全证明其错误。
奇点等效
圈层模型假设空间膨胀即时间正向，收缩即时间逆向，观测空间收缩的时间方向可验证或推翻此假设。预计短期内几乎没有机会观测到时间正向下的宇宙收缩，但引力具有类似收缩的效果，引力导致时间变慢可能与此有关，其中以黑洞的收缩效果最强，有观点认为黑洞视界内可能时间逆向。视界内物质的未来将确定为奇点方向，其历史信息可能反而会丢失而不定，因而历史与未来互换。