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Ⅰ.写在前面
时隔三年，太平洋再次迎来了一个厄尔尼诺年。尚未开春，西太平洋赤道上西风就已躁动不已，在一、二两月先后诱生了强热带风暴“洛鞍”和热带风暴“西望洋”，为注定不凡的2026年西北太平洋台风季开了个好头。“鹦鹉”这个名字即将被第四次启用。作为14三巨头之一，这个名字让人艳羡。然而，诞生在中远洋低纬的开阔洋面上，Nuri却并不似当年那般叱咤风云。它在洋面上苦苦挣扎，徘徊良久，最终竟落得官评ACE为0，堪堪混名的折翼命运，令人唏嘘而又奇怪：怎会如此呢？本文就将以此为主线，从故纸堆里重新拼凑出Nuri的生命历程。我们将延续在TC2304“泰利”中的中尺度分析立场，尽我们所能拆解Nuri发展过程的中尺度机理。为此，我们但求叙述的平实完整而不求表达完全的生动简练，请各位在阅读时见谅。
观前贴士：本文文字量较大，可能需要30分钟以上的阅读时间。恳请大家选择合适的时间阅读，如有疏漏望即时指出，烦请赐教！

Ⅱ.Nuri生命史概述
本文使用时间格式为北京时间，协调时间以“z”注明。
2月末，加里曼丹岛附近婆罗涡带动一次赤道西风事件在帕劳以南赤道展开。叠加海洋大陆SST负距平(Fig.1)导致的海平面气压正距平，西风活动产生的赤道开尔文波EKW在东传过程中顺气压梯度得到增强。伴随澳洲区夏季风重建，澳洲北部 SPCZ 活跃，西风急流主体转移至南半球。同时，MJO 东传进入5区，对应海洋大陆以东至中远洋一带出现上升支，在3月初发展出一次西风爆发（WWB）事件。西风被巴布亚新几内亚岛切割，在北侧赤道附近分流出一条较弱的西风急流（850层面风速核约16m/s，急流宽约2~3个纬距）；同时西北太平洋150°E以西低纬正被广泛均匀的弱信风气流（850层面平均8m/s，宽度约10纬距）控制，于是在（120° E , 5° N）到（155° E, 1° N）一线演化出一条宽阔的赤道槽。(Fig.2, 3)
(Fig.1(Fig.2(Fig.3
3.3~3.4，一南支宽槽在170° E 附近下探，使孱弱的副高维持带状形态。尔后，大槽北收减弱，一平直的西风长波脊由140° E 附近缓慢东移，带动副高西北伸，强度有所加强(Fig.4)。于是，赤道槽东端出现东风主导的辐合区。在东南风引导下，槽线北抬，强度缓慢增强，环流直径渐渐缩小。3.4～3.5，由于副高增强，南侧信风气流西进引起槽的辐合填塞，槽内对流活跃。在MJO上升支西缘高空东风流出加持下，赤道槽东段降压明显，出现热带波式流型，涡度增强，发展势头旺盛。鉴于此，JTWC 在3.4 06z 将此低压区编号95W。此时，95W环流宽阔平滑，对称性尚且良好。背景上，95W的下垫面海温维持在29℃左右的高位，活跃积云对流提供垂直水汽通量加湿低纬广阔区域，接着暖湿气团随气旋环流北上清除信风区较干低空空气，部分排除了95W后续发展中干空气的阻碍(Fig.5)。3.6，拖着几乎二十个经度的环流，95W带着大片对流从关岛南侧洋面经过，气势磅礴(Fig.6)。
(Fig.4
(Fig.5(Fig.6
好景不长，正当95W徐徐西北行，缓慢发展之时，变故发生了。3.7，95W已来到10° N附近，带动原赤道槽槽线逆时针旋转45°，赤道西风在95W的第四象限以宽阔急流的方式北上并在第一象限与信风东风交汇，在95W平缓环流中嵌套一流线曲率大值区／中β尺度辐合区，为副中心发展提供良好条件。同时赤道入流以东的切变涡度负值区迅速发展出一个中α尺度异常低空反气旋系统(Fig.7)。它在30小时内闭合（3.7早上至3.8中午），涡度极小值下降至﹣9*10^-6(s^-1)以下，其边缘负涡度平流使宽阔低压槽迅速由东南向西北填塞为狭长的负曲率切变线，在涡度图上表现为“涡度拉长”。对整个系统来说，这虽然提升其边缘的气压梯度，增大切向风速使涡度增大，但压缩了槽线水平宽度，旋转中心的自发中心对称性让切变线系统整体变得不稳定。这一阶段，95W几何中心移动依赖于切变线整体的移动。切变线向西北方向的整体移动和向东北方向的延展则使切变线的几何中心向北移动，于是7～8日95W定位出现显著北跳。最终，在3.9，先获得中尺度辐合的东北侧副中心发展并切断切变线，独立为96W，接受东南侧反气旋引导东北行；留在西南侧的95W则向西北缓慢移动，并在10日卡在西侧冷涌与东侧反气旋构成的鞍场中。
(Fig.7
在这复杂的分裂阶段，系统开始接受异常低纬的南支西风影响。3.8换日线槽位下探至15N，副高南落减弱，脊线南退到10°N，西侧与中尺度反气旋合并使副高西拱点150E推进至140E，延伸到95W正南方。这标志着系统已切穿孱弱的副高，无法继续西行，且中层环流孤立在暖湿气团之外，开始受南支西风带干冷气团威胁(Fig.8)。不过，分裂后95W获得了原先副中心的地位——处在气流的尖锐夹角处，获得中尺度辐合。明确的LLCC也在此时（3.9下午）生成。短暂加强的辐合在 LLCC 东北构建一90NM直径的深对流区，成功拿到JMA的DT/CI2.0，而3.10傍晚扫过的MetOp-B/C星显示95W存在GW风力区域，但35kt风旗只有一根(Fig.9)。考虑到ASCAT在25kt以上的系统性低估，95W的确在3.10夜间达到TS风力。JMA 遂于3.10 18z升格为2603- Nuri；JTWC未分析得到CI2.5，仅于3.11 00z升格为03W/30kt。可随着冷涌短暂减弱，处于切变中的LLCC无法组织有效辐合，消耗完局地CAPE后，12日凌晨对流塔消散，系统陷入RMW放大和斜压化的窘境。3.12早上，LLCC内辐合线再次爆出覆盖中心的对流，但干空气逐渐侵入系统核心，已是回光返照、无力回天。3.12之后，切变线东侧演变为暖输送带并连接日本以南强烈发展的温带气旋，切变线西侧则被温气引导南下的干燥冷涌完全占据，中性切变线演化为冷式切变线。Nuri的LLCC遂并入锋面迅速东北行，渐渐消散(Fig.10)。
(Fig.8
(Fig.9
(Fig.10
这大致是 Nuri 短暂、平凡而命运多舛的一生。它从温暖潮湿的热带走来，却被干燥的西风步步蚕食；襁褓中的巨大身躯，终为时间消磨殆尽，未曾发出婉转啼鸣便折翼沧海。

【全程路径图(Fig.11)】WP032026 (Nuri)
Max Winds = 30kts
Formation: 03-04 12Z
Dissipation: 03-12 12Z
Storm Duration = 0h
ACE = 0

Ⅲ.问题提出&思路整理
回顾完Nuri的一生，我们发现Nuri并不像一般气旋那样被“切死”或“冷死”，终其一生它都位于海表温度28～29℃的宽阔洋面上，并处在上升支西边缘的弱-中等垂直风切变区域内。似乎难以理解其发展缓慢甚至消亡于仅仅北纬10度。此外，3.8～3.10整个槽的剧烈变动引人注目。这个过渡阶段包含了复杂的演变过程：东南侧反气旋异常爆发、切变线内涡旋的互动、西风气流对低纬热带系统的入侵等等，而3月初的数值中短期预报并没有预料到这一点。所以，针对Nuri环流虽发展但结构不良、低空环境条件持续变化、对流层顶极高而积云却无组织等特点，综合信息，我们提出如下问题：
ⅰ.为什么Nuri的环流结构会先天不良，什么因素的缺位使其扰动阶段发展缓慢？
ⅱ.东南侧异常反气旋如何生成与维持？
ⅲ.非对称低空入流对其有什么影响？
ⅳ.冷涌区如此之强，提供西南分量的驶流，为什么Nuri ,96W/97W仍然向东北方移动？
ⅴ.为什么Nuri达到TS风力后仅维持1~2报便迅速退化？（此时核心对流仍在）
ⅵ.对流塔散乱且偏心是谁造成的，是风切吗？
看完问题可在此稍作休整。我们提出的问题都是对TC发展中现象的阐释问题。这类开放问题每个人都可以有自己的答案，不妨先思考后入题。

Ⅳ.对各项问题的细节分析
o. 中尺度分析的简要方法论阐释
所谓“中尺度”(Mesoscale)，其实是一种对天气系统的经验分类，指的是时空尺度小于探空组网密度而又远超积云单体的尺度。一般来说，“尺度”的界限是依据常用对数的倍数来确定的，这源于方程组的化简手段——尺度分析，即通过各物理量的量级来作方程组的近似处理，抓住主要变量。在中尺度范围内，控制天气系统的方程组由大尺度的地转运动、静力平衡和低频波动向小尺度的非地转运动、非静力平衡和高频波动演化，使得中尺度天气系统具有明显的过渡性质，成为其复杂性的来源。但是，中尺度也是我们观测精度的下限，理解中尺度过程是我们回溯建构天气系统演变的逻辑原点。我们在日常分析中观察雨带发展、眼墙变动等实则已经应用了中尺度分析的方法。这要求我们在使用云图、风场扫描、底层扫描、流场等多方资料时保持对细节的注意力。虽然无法做到具体的定量计算，但我们已能以此构建定性分析的逻辑链条，找到目标组织材料，让我们更深刻地了解天气系统运行的底层逻辑。具体来说，就是依据更大尺度的天气系统调控较小尺度的天气系统，较小尺度天气系统的不确定性又干涉了更大尺度的天气系统的原则，找到二者如何联系统一的逻辑。为明确这一划分，这里我们列出一个简要的尺度对照表(Fig.12)。我们把以千米计的原版尺度划分重新排列成以纬距和海里为单位，便于在有经纬网的云图上应用。注意，简洁起见，纬距和海里并不完全对应，因为它们本就不是硬性的规定，可以保留弹性空间。
另外需要说明我们使用的一些方位词。除东西南北以外，我们使用的切向、径向、法向、侧向的示意如下图(Fig.13)。
(Fig.12
(Fig.13

ⅰ.为什么Nuri的环流结构会先天不良，什么因素的缺位使其扰动阶段发展缓慢？
先说结论。西太副高强度显著偏弱是95W无法迅速完成整合，进而留下病灶的元凶；赤道西风被SPCZ抢走、强度不足也产生了负面作用。不过，我们的探讨不会止步于此，下面我们将对一些深层逻辑提出见解。
①路径偏北的问题。分析95W及其前身（我们暂且将初期赤道西风与信风在5°N以南形成的低槽称作“赤道槽”）的路径：3.1赤道槽延伸至155E，95W的初始环流诞生在西风东风交汇处，受西风顶托停滞少动；3.4后，副高西北伸略有加强，引导95W西行；3.7，副高再次受到160°E冷涡打击南落，西侧转化为“方头”形副高，引导气流经向分量骤增，导致95W出现北跳(Fig.14)；3.8时，95W已来到副高脊线纬度，环境转差，进入副高内部的不稳定鞍场区域，进而为后续低空入流非对称化埋下伏笔。同时，它更无法作为“空气墙”，依靠自身反气旋环流阻挡南支西风干空气的南侵，使95W在10°N的低纬便直面致命的中层干空气。由此可见，副高强度不足的一大弊端便是易受西风带系统左右，且无力阻挡气旋系统西北行的内力作用（β漂移）打穿副高。这便引起了95W路径跳跃，缩短发展窗口期，使Nuri发展上限被锁定。
(Fig.14

②背景气流弱的问题。这点我们将用较长篇幅叙述。要回答一个扰动（指热带波/台风胚胎）能否发展，我们除了评估环境的热力条件、垂直风切变条件、大气层结条件之外，扰动能够从基本气流中获得能量同样是必须满足的条件，这就是俗话说的“搓扰动”。因为在尚未建立稳定CISK机制的热带扰动内，积云对流的爆发是概率事件，并且其概率分布弥散在整个环流区域中，以中β尺度辐合区为高值区域（因为积云单体的水平尺度为中β尺度以下），故非绝热加热的不确定性注定扰动无法单单靠MCS的偶然猛烈发展获得自稳自激能力（参考ITCZ上常见的“棉花糖”）。同时，我们也关注到：热带大气无斜压不稳定性，无降水条件下气块的垂直运动被严格限制在10^-2Pa/s量级(Fig.15)，可视作水平运动；而在这样的天气尺度（中α尺度）水平运动中，大气微团的绝对涡度变化基本上仅取决于气流散度作用，通过局地角动量守恒实现。这又与背景气流的交汇密切相关，故有必要分析初始的背景气流条件。

首先关注一种不依赖对流的β平面上的扰动发展方式。热带大气温度梯度小，接近正压大气（空气密度仅依赖于气压），考虑正压不稳定。一个热带波能从带有水平切变的背景气流的动能获得增长能量(Fig.16，且扰动增长必须满足背景气流的绝对涡度在区间内改变正负号，或背景气流水平风速的法向二阶导在区间内出现变号零点的条件，否则如果背景气流只是在法向线性增强，其剪切作用又会让环流变形，影响整合(Fig.17。对应到实际应用中，背景气流的典型流型应呈现为低压槽南北两侧出现对向气流（如热带辐合带ITCZ）或副高南侧的低空东风急流向赤道静风区不均匀减小，形成东西向切变线。虽然信风带和副热带高压均为大尺度系统，但当副高受高空环流下沉支调控形态改变，出现侧向切变时，切变就将具有大尺度的长度和中α尺度甚至中β尺度的宽度，得以契合东风波的中α尺度。我们可以通过新数值SD3的3km分辨率高精度模拟观察到侧向切变和诱生气旋(Fig.18)。
(Fig.16
(Fig.17
(Fig.18
但本例中，观察流场可知(Fig.19，3.7以前，95W北侧低空信风带水平切变聊胜于无，850层面风速核不足10m/s，并且法向递变宽度达到了5纬距，水平切变不足；南侧赤道西风风速核虽较强（达15m/s），但远离中心，且水平切变宽度不足（约1纬距），无法为横跨6纬距的整个槽提供足够扰动动能。故前期低纬阶段，副高-信风带偏弱、赤道西风被分流而较弱是95W无法及时发展的重要原因。
(Fig.19
接着考虑涡度平流输送（即负散度/辐合集中涡度）的作用。在低纬，绝对涡度平流可认为由相对涡度平流主导，它将随时间增大其运动方向前方气团的相对涡度。已启动CISK的TC中，涡度既可由径向入流在科氏力作用下生成曲率涡度维持，也可由积云对流的非绝热加热拉伸气柱在核心区创生。但对于隐藏在大尺度上升支内的扰动环流，上述效应皆较弱。一是因前文提到积云对流难以集中，对流单体维持时间远短于环流整体中α尺度运动的特征时间，难以在地转参数小的条件下快速创生涡度；二是因气流“搓出”的热带扰动拥有较大的初始角动量，气流有充分时间建立大半径的旋转平衡（即主要由水平气压梯度力提供向心力，地转偏向力作用小），环流的切向分量较径向分量大1～2个量级，扰动难以像一般TC那样依靠中心附近的梯度风平衡，使径向速度转化为切向速度，提高曲率涡度(Fig.20)。在此情形下，通过局地正涡度平流的辐合增大涡度（涡度的散度项作用）成为热带扰动获取涡度为数不多的有效形式，其表达式为(Fig.21)中右端最后一项。本例中，3.2～3.6的发展前期阶段，靠近95W的副高弱且范围小。缺少周围高压系统的演化引起的扰动环流内气压梯度变化，95W环流的径向风扰动不显著，便无法缩小RMW并以此激发有组织的对流，故95W在赤道附近的自然演化注定艰难。并且，诞生于一宽阔的极低纬槽中，正涡度区弥散意味着过大的初始RMW，海面摩擦或偶发对流产生的地转偏差风同样无法在气流重新达到平衡前形成有效的正涡度平流辐合，进一步使系统的加强速度维持低位。
(Fig.20
(Fig.21
③副高形态变动大的问题。在我们关注的整个时段，西北太平洋副高事实上始终没有获得稳定的下沉气流来源。翻阅高空流场，MJO上升支与95W内部积云对流活动产生的强大高空热力高压（在高空呈弱上升运动）始终上覆西北太平洋副高，南侧SPCZ的高空流出气流向北跨过赤道(Fig.22)，也参与进复杂的高空环流，于是低空的副高主体始终无法获得明确的下沉气流补给。其与周围低空系统互动强烈，无法形成均一的内部气团，甚至垂直方向上气团的分布也不均匀。这使得副高的低空反气旋环流形态实际上受到信风带以北的冷性高压系统和热带区域积云对流之外的中尺度下沉支、副高周围的低空气旋/反气旋系统的共同调控。当变量增多，变量的叠加便会带来意想不到的结果。下一问正与此有关。
(Fig.22

ⅱ.东南侧异常反气旋如何生成与维持？
前文略有提及，自3.7早上开始，随着95W陷入低空副高的鞍场，一个异常猛烈的中α尺度异常反气旋（下简称MSAC, Mesoscale Singular Anti-Cyclone，这里Singular取“异常的”和“单数（体）的”两重意思；或反气旋，指代MSAC的负涡度环流）在它的东南侧迅速发展，自反气旋环流初现至流线完全闭合，大约历时30小时，水平尺度与3.7之前95W的环流尺度相仿，约12个纬距。垂直层面上看，MSAC先由850层面最早发展，700层面次之，500层面响应微弱。这意味着MSAC有异乎副高的浅薄结构(Fig.23。下面我们就对这一特殊结构的成因进行分析。
(Fig.23
首要原因是95W入流急流带引发低纬度大气的地转适应与演变过程。
分析3.7的环流形势。澳洲区夏季风重建引爆WWB，西风偏南半球东传，至巴新岛被地形切割为南北两支，南支成为SPCZ暖输送带的一部分，北支形成95W的赤道西风入流(Fig.24)。此时95W中心已来到10N，其东南侧环流拉动这支入流北翘，而原先的赤道槽旋转为西南-东北走向，使赤道西风从95W东南侧以一条近乎经向延伸的急流带（急流轴宽5个经度，急流核风力约18m/s）的形势冲向95W东北侧。西南风与东侧涌来的信风风向冲突，形成一反气旋式辐合线，叠加急流轴右侧的负切变涡度造成初始反气旋扰动(Fig.25)。
(Fig.24
(Fig.25
(Fig.26
在极向急流向东北推进的过程中，反气旋式的扰动和气旋一样，可以依靠正压不稳定持续从急流带的侧向切变中获取能量增长。这里需作一停顿。由于热带地区地转参数小，空气运动可以以旋衡运动（即只是气压梯度力提供向心力）为主导，如此一来气旋式与反气旋式旋转均可以对应低压中心(Fig.26)，所以我们称之为异常「反气旋」而非中尺度高压或南伸副高。不过，MSAC的确表现为高压中心，下面我们就此作分析。
在急流带向北运动时，由于地转作用逐渐显著，急流右折有转向东、南的趋势，但低空东风信风流不允许其做出这样的弯折，导致急流轴右侧出现辐合，质量堆积、等位势面升高；急流轴左侧出现辐散，质量分散、等位势面降低，进而造成了95W东南侧与流场相适应的气压场。该异常气压场的水平尺度与急流的轴向尺度几乎相当。异常高气压的存在还使信风出现风速辐合，在热带条件性不稳定大气以及负涡度场的背景下，积云对流难以发展，低空的质量辐合大于高空辐散出流，同样推高异常气压场的气压。这一点可在CIMSS反演的低空辐合图中得到验证(Fig.27)。MSAC同时改变东侧信风方向，使10°N以南的信风南移，低空的高压反气旋环流最终闭合。
(Fig.27
为什么会出现气压场适应流场的情况呢？在热带大气中，低空大气参数取平均位温θ=315K，位温随高度变化率∂θ/∂z=4.5K/km，特征高度6km，北纬10度时解得Rossby变形半径Lʀ约为3000km。当我们研究的特征尺度远小于Lʀ时，在地转适应过程中流场的变化远小于气压场的变化(Fig.28)。事实上，我们可以用一个不太恰当的例子说明其原理。试想我们用手搅动水桶里的水试图制造一个漩涡时，因为我们给水提供了足够的动能（速度场），而水体本身的尺度（特征尺度）太小，其维持水面水平的位能不足以抑制动能使旋转减速，所以水桶中心的水面被迫凹陷下去，最终质量场适应速度场，形成了桶中明显的漩涡。本例中，我们关注的区域内，急流与反气旋属中α尺度，而侧向反气旋式切变为中β尺度，满足中小尺度条件，故出现气压场适应流场的情况。我们再次应用尺度分析(Fig.29)，因为《动力气象学》已经解释得十分清楚，我们直接引用（注意，这里的「大尺度」可以包括中α尺度）。当急流带东侧水平切变破坏急流边界上的准地转平衡状态时，上述低纬地转适应过程的特征时间尺度在10^4s，也就是10小时以内，说明的是MSAC「生成」的原因。而它能够成为一个准平衡的系统，离不开95W东南侧环流与更东侧的副高-信风带相互作用维持低空西南风/南风急流带，使位势场进入特征时间尺度在10^5s（30小时以上）的地转演变过程。这样，反气旋扰动得以在3月7日至8日的一天半时间内迅速生成并维持。
(Fig.28
(Fig.29

次要原因是两种罗斯贝波（R波）波动的受激生成。
第一种R波为赤道罗斯贝波（ERW）。涡旋运动在大气中应视作波动的特殊形态。由于WWB的南北对称性，95W积云对流与澳洲夏季风内积云对流共同构成了赤道镜面对称的加热场，叠加中东太平洋同步发生的EWB共同在160°E强迫出ERW。从5°S～5°N的低空纬向风距平-时序图（Hovmoller图）可见与ERW水平结构相应的强风速对(Fig.30)。若以无基流ERW相速公式，纬向波数k=6计算(Fig.31)，ERW向西传播的相速应为20经度/天，这远远超出了低纬热带气旋的移动速度。于是，ERW的“波峰”反气旋环流向西接近95W，加强环流东侧的经向气压梯度，导致更强的赤道西风北翘(Fig.32)。ERW水平反气旋环流与地转适应产生的MSAC相互促进，巩固了反气旋的稳定性。此外，TC激发ERW使东侧极向引导气流增强，也是ITCZ或WWB中TC路径出现北折、脱离赤道的原因之一。
(Fig.30
(Fig.31
(Fig.32
第二种是TC自身环流激发的R波波列。我们再次引入前文的“急流带右偏”效应。之前我们用它解释了MSAC转变为高压的部分原因，这里我们继续延伸。在尺度大于罗斯贝变形半径的空间，极向气流受地转偏向力影响折向东、南，又回到赤道（北半球），形成经向气流在纬向的交替分布就是罗斯贝波（R波）的简单物理解释。热带气旋作为经向气流的强力扰动源，同样会激发R波。而R波涡旋性慢波的准地转运动性质决定其为一个地转演变过程的参与者，存在特征时间和空间尺度下限，在这个下限以下非地转运动更为显著（简称地转偏向力还来不及反应），不满足R波维持的条件。即使扰动源产生了波长短的R波，由R波群速公式与波通量公式可知，波长短对应着高纬向/经向波数（可以以行星波数代替理解，即纬圈/经圈周长除以波长），而群速Cg与波数k, l存在二次反比关系，波通量F与波数存在四次反比关系(Fig.33, ψ表示流函数振幅)。这表明高频短波的R波几乎无法向外传递能量，只能在原地滞留，被空气对流或摩擦作用耗散，这称为R波的低通滤波性质。这个下限就是我们前面使用的罗斯贝变形半径判据，它的尺度属于大尺度下限。我们平常关注的核心区属于中β尺度范畴，激发的R波为短波，难以传播；TC整体环流，即外围广阔的大风区尺度可以达到中α尺度上限甚至大尺度下限，这样就可以激发出足够显著的R波波列。Fig.34分别在静风环境（U0）、反气旋式切变环境场（ASH）如副高边缘和气旋式切变场（CSH）如季风槽的R波波射线进行了数值模拟，结果表明波列的传播方向相对TC中心通常为东、南方向；气压场扰动表现与槽脊相似，从TC中心低压出发呈低-高交替分布并随距离衰减。一句话总结，TC激发R波能力在于“大”而非“强”，R波出现在TC东南方向。
(Fig.33
(Fig.34
放在本例，3.7之前95W所在赤道槽东西长度超过20经度，南北宽度达到15纬距；我们关注的急流带（即上述的“外围广阔大风区”）东西宽度约7经度，南北长约12纬距，虽未完全匹配Rossby变形半径，但足以激发局域上能够干涉气压的R波波列。这种效应的存在使95W东南方向升压，加强了ERW反气旋式流场，加速了气压场适应流场的过程，进而催化MSAC生成与维持。
另一重要原因是副高的扰动和它与周围系统的交互。
我们之前已多次提及了副高形态不稳定的问题。除了直接提供生成驱动力外，副高环流的受扰变化也为中尺度反气旋活动提供了条件。3.7的环流背景下，500hPa副高脊线位于11N，中心在160E附近。位置偏南的南支西风带中，一冷涡活跃于165E并向东南下探至25N，压迫东侧副高环流南移；150E则为西风脊，引导副高北抬。如此使得副高呈现西伸态势；而95W环流压迫副高西拱点阻滞副高西伸，使得副高呈“方头”状(Fig.14)。如此让极向急流顺利北上，急流轴在副高中层环流叠加下更为深厚，反气旋开始由低层向中层发展。观察MSAC形成过程中叠置在上方的500hPa流场，可见一中层辐合区。在中层通常因地转风平行于等位势线而难以出现这样的中尺度辐合区，出现则说明该处有异常的垂直运动，并且这种运动是不稳定的。其实它的成因就是西风脊强迫副高西伸被赤道西风阻碍导致的风向冲突。再观察同时的250hPa流场，低空复杂的结构消失殆尽，只剩下热带海洋气团整体抬升（高热力加大等压面垂直间距）生成的热力高压，风速较低(Fig.35)。这说明相当部分的中层辐合空气下沉到低空MSAC控制区。前文我们研究R波的过程可能造成一种误解，就是R波会像我们常见的水波那样上下振动来引起气压场变化。实则不然，R波引发的运动是准水平的，而它的传播通常是走球面上的大圆曲线，所以我们才能在等压面上大谈特谈。而引起气压变动的是R波与垂直运动的共同作用（即R波的三维结构），垂直运动使等压面上的风场不再是无散度场，辐合/辐散改变了地面之上的气柱质量，这样才能改变气压。这里，中层下沉气流补足了TC激发的R波波列使东南方向升压的链条，与水平的质量堆积共同作用完成了MSAC由生成向成熟的转化过程。
(Fig.35
尔后，MSAC开始展现高压反气旋性质，低空辐散气流使95W分裂时，这一下沉气流便成为MSAC维持的主导条件。维持阶段中层辐合区与MSAC的叠置问题则更加有趣。3.8，MSAC刚刚生成，中层辐合区显示出垂直叠置——恰好位于反气旋中心正上方(Fig.36)。3.9，弱西风脊位与140°E槽合并为30°N的纬向急流，换日线槽位下探至10N，副高南落减弱，MSAC环流开始与南落的副高合并。在此期间，中层环流增强逐渐产生中心静风区，中层辐合区相对地渐渐从MSAC的中心向西北方向移动，低空闭合环流也随质量辐合区移动(Fig.37。单看低空闭合环流移动固然有未剔除ERW西传变量之嫌，但结合上述质量输送路径，我们可以看到MSAC与副高显著的分异性：尺度上，MSAC为中α尺度，副高为大尺度，显示出高级尺度系统对低级尺度系统的调控作用；成因上，MSAC来自复杂的地转适应过程和中层中尺度辐合，副高则是永久性的行星环流的组成部分，这决定了它们大相径庭的维持时间和稳定性。最终，中层辐合区并入95W中层槽线消失，MSAC合并成为南伸副高的一部分(Fig.38)。
(Fig.36(Fig.37(Fig.38

ⅲ.非对称低空入流对其有什么影响？
①定义：先讨论如何界定非对称低空入流。在实际情况下，由于气压梯度的各向异性以及移速叠加、内部雨带结构等因素，TC的低空入流（径向风）总是非（中心）对称的。这种非对称可视为一种涡旋环流上的扰动，一方面涡旋的自发中心对称性（即梯度风平衡与气流的惯性）会抑制小尺度扰动的发生（气流无法在这些小尺度扰动的范围内剧烈拐弯和变速），一方面根据涡旋Rossby波理论，环流中的动能又会转移到这些扰动之中，使扰动在振幅和尺度上发生增长(Fig.39, 这里不展开)。
（Fig.39
在这一矛盾关系下，最为典型的非对称便会以涡旋一波（即一侧强一侧弱）的形式出现(Fig40, 41)。原因有三。一是尺度关系，通常是单一高压提供引导气流，高压尺度大于气旋，可加强在气旋移动方向右侧的整体气压梯度，这样便只能出现一侧强、对侧弱了。二是气流惯性，在TC运动过程中，自身移速叠加原有梯度风将加大危险半圆的切向风，减弱安全半圆的切向风，这使得移动方向正右方的最大风区风速超出梯度风，在移动方向右前方出现径向向外的运动趋势；移动方向正左方的最大风区则弱于梯度风风速，在移动方向左后方出现径向向内的运动趋势。于是TC入流便会出现相较纯气压梯度不对称旋转的一波不对称。三是对流-重力波作用，我们平时观察这种不对称入流是在同一xy平面（等压面）上的，而实际气流不是无散度场，z坐标的存在使我们必须考虑垂直运动（即积云对流的发展）。在TC中强入流一侧形成中尺度辐合区概率大（注意入流区风速强不等于辐合强，这点下文还要提到），在高CAPE条件下即会迅速触发同核心区尺度相等甚至更大的中尺度对流系统（MCS）。如此将只在气旋中心的一侧发生降压，使该侧气压梯度增大而对侧气压梯度减小，叠加强对流引起的气旋整体的垂直涡管倾斜，抑制另一侧对流发展。这也是重力内波的结构。如是即引起涡旋一波式的非对称结构。我们这里研究非对称低空入流隐含了无干空气参与的条件，更多从直接的气流动力学特征来分析。
(Fig.40
(Fig.41
但很明显，我们关注的并不是这种典型的「非对称」。要想造成TC环流的剧烈动荡，必须有多重的不对称因素。如在锋线上，TC同时受到两侧对向入流的“夹击”，环流逐渐拉长并最终汇入锋线的过程。通常TC核心区的气压梯度大于外界的非对称气压梯度，单纯的不对称低空入流对tc结构的影响不及移速和相关对流因素重要。然而对风速在TS下限附近及以下的整合期TC，外界的非对称气压梯度与LLCC自身降压相近，入流对气旋结构影响便相对较大，并且入流中的瞬变扰动与不对称性会与积云对流形成正反馈，能够对tc结构产生重大影响。故有必要研究此阶段的非对称低空入流。
②提要：本问中，我们将研究3.9～3.12时段，此时Nuri困在鞍场之中，受到冷涌（西环副高混合低空东北信风）和东南侧异常反气旋叠加中空副高的夹击，出现了明显的非对称低空入流，进而导致了环流变形与切断、环流尺度压缩与退化等问题。下面作进一步分析。
③来源：
a.东南侧强反气旋
东南侧异常中尺度反气旋于3月7日到8日形成，增长速度很快，迅速将95w东南侧400海里宽的入流区压缩为一条窄于200海里的东北-西南走向急流带(Fig.42)。在未启动CISK机制的TC中，RMW以内的宽阔低气压区实际上可以视作不稳定能量储存区，在RMW内缩的过程中，径向风使低气压区边缘填塞产生辐合，诱发对流，进而促使TC进一步向内整合。然而这在过强的中尺度反气旋影响下引起了不良的结构调整。反气旋强迫95W东南侧低气压区填塞，这样虽然短时间内增强了扰动东南侧的气压梯度，但反气旋的负涡度平流让入流方向更为平行于槽线；且由于反气旋的尺度与95W相仿，无法做到如前所述的“增强TC某一侧的整体气压梯度”，东南侧气压梯度增大幅度强于东北侧，这样不均匀的气压梯度改变同样使槽线进一步向东北方向拉长、宽度压缩，退化为中性/暖式切变线。随着3月9日中尺度反气旋的强烈发展，其西北侧边缘扩张导致切变线出现反气旋曲率弯曲。由于宽度与长度的极不对等，涡旋的自发中心对称性使切变线上出现多个涡度中心，此时的95W已不能单用这一个名字概称(Fig.43)。此外，MSAC还创造负涡度的背景环境，使东南侧入流转化为广阔的负涡度平流，切断气旋依靠负散度集中涡度的路径，这极大限制了95W的发展。同时，反气旋将暖湿气流向切变线东北端点输送，与信风汇合出现了强中尺度辐合区。气流汇合产生的气流锐角拐角造成了该处流场的小曲率半径，曲率涡度迅速增强，最终使东中心独立为96W。在切变线断裂分化期间，反气旋向95W和它的副中心间输送的负涡度平流，对填塞切变线、催生分化也起到关键作用。在这复杂的中尺度过程中，95w环流直径减小过半，平白浪费了四天时间；原先在9日左右东北行开始发展的预报也完全破产(Fig.44)。
（Fig.42
（Fig.43（Fig.44
b.赤道西风转化为暖输送带
3月初抵至150°E的赤道西风，是催生95W的核心因素。不过，MJO并未在西太驻留，而是逐渐东传至7区，西太赤道信风增强，东西风碰撞的经度西移，二者在95W东南侧交汇。95W北上便拉动了这支气流转化为经向急流，再经刚刚说的中尺度反气旋“转了个手”，一条由赤道出发的暖输送带就出现了。暖输送带，顾名思义就是暖湿气流的通道，承载着刚刚被MJO上升支和赤道槽内对流加湿的低纬整层高能空气（相当位温高于340K）沿95W-反气旋的间隙一路北上。正是这支气流为95W的庞大环流提供水汽支援。但它也是95W东南侧低空急流的来源，在中尺度反气旋的建立过程中推波助澜。随着反气旋的建立，高能空气适得其反，为95W副中心提供强水汽通量辐合，最终间接导致95W环流出现不可逆的损伤。
c.西南-东北走向槽线
95W原是赤道槽的东中心，在95W北上过程（3.5～3.8），赤道槽西段基本维持纬度不变，稳定充当ITCZ的一部分，这就让宏观上的赤道槽以西段为支点旋转45°，3.8的槽线由3°N,128°E向东北延伸至18°N,150°E，长度约1500海里，宽度仅300海里。槽的性质本就意味着双侧的非对称低空入流。对槽而言，可认为法向速度比切向速度小一个量级，由地转适应理论，容易在平行于槽的方向建立地转平衡，相反的入流方向将提供切变涡度，维持槽线内的低气压区域，进而让槽退化为中性切变线。显然，这是极其不利于TC涡旋的发展的。涡旋可以在与槽的宽度相当的尺度内发展，却无法统合槽线。联系先前提及的储存不稳定能量的低压区，这是一种极不利于能量集中释放的低压构型，缺乏向心运动以集中积云加热。这就使得槽线内依靠一时释放的不稳定能量迅速发展的涡旋无法稳定维持，与更大尺度的槽环流相互作用后RMW迅速再次放大，风速相应减小，重归槽形式的平衡。本例中，西南/东北走向的槽线更是切穿了副高，为西侧冷涌南下与东侧暖输送带向北运动同时创造条件。背景气流的加入加强了槽的环流，宏观上使切变形势更加稳定。因此，槽制造的非对称低空入流也破坏了95W的结构。
d.冷涌入流
最后便是冷涌入流。这里暂且不谈其热力性质，单就这支气流的动力性质和垂直结构而言，冷涌的高风速、负涡度和垂直方向迅速减弱的特征便足以对95W产生极大负面影响。 高风速指的是冷涌在低空与95W自身梯度风相仿甚至更强的风力，叠加东北季风自身的负相对涡度，使这支气流平行于槽线，几乎无法提供辐合，遑论输送涡度。其次，冷涌在800层面以下强，以上则迅速减弱的特点可以限制95W的中层环流向冷涌一侧发展，使95W出现低空环流冷区强、暖区弱，中层环流冷区弱、暖区强的错位叠置，进一步破坏95W的垂直结构。

ⅳ.冷涌区如此之强，提供西南分量的驶流，为什么Nuri ,96W/97W仍然向东北方移动？
3月8日，与95W东南侧中尺度反气旋建立同时发生的还有冷空气在130°E附近南下，使原本静止在25°N附近洋面上的干气团南下，与95W原西侧环流和信风带共同构成了新的冷涌-东北季风风系。由850层面流场可见，140°E以西洋面上的低空风力出现一次短期跃升(Fig.45)。按照此时95W尚不足TD的风力，引导层一般来说应在850层面，但槽线上的系统却并未遵循这表观的引导气流，反而在停滞中选择了东或东北行的路径，其中的原因值得深究。
(Fig.45
我们先就一般情形而论，从冷涌气流与TC移动的性质入手。用涡度平流观点看，在一段较短时间内（时间尺度小于10^4s）气旋的运动可视为是背景的准定常气流对涡度场的平流输送：即从气旋中心高涡度区向背景气流下游输送正涡度平流，使前进方向涡度升高、气压降低；背景气流上游的低涡度区向前输送负涡度平流，使气旋原位涡度降低、气压升高。当然，背景气流必须具有弱的垂直风切变以保证各层面涡旋不会出现剪切错位，这样才可完成气旋的移动。而冷涌作为大尺度的东北季风（信风行星风系）的一部分，具有相对涡度低，内部水平切变弱、水平风速较高、层面浅薄的动力学性质。它侵入TC一侧成为非对称低空入流，水平上作为“上游”向TC内输送负涡度平流，但在TC另一侧却没有对应的“下游”，垂直上属于浅薄低空系统，故其难以将正涡度向冷涌气流下游输送。同时冷涌干冷（低θe）的热力学性质使其在与 TC 内部暖湿（高θe）空气交汇时发生中尺度锋生，形成低空切变，水平上使环流拉长甚至流线不闭合，垂直方向上限制 TC 中层环流发展，使“背景气流”分化为暖区较深厚的暖输送带和冷区浅薄的冷涌（冷输送带）。故同为深厚系统的TC将倾向于顺着暖输送带运动，很难顺冷涌移动。只有强度足够弱，中层环流几乎不发展或是强烈垂直风切变导致中高层结构被摧毁，暖输送带无法建立才有可能使TC顺冷涌移动。即便如此，冷涌入侵TC暖核也将使TC不断减弱直至完全填塞。
接下来，我们仍然需要具体情况具体分析。因为冷涌主要出现在东北季风区，台风碰上冷涌多在南海，那里靠近大陆，气团干冷性质更强，水平气压梯度更大，将很快消灭积云，使TC涡旋填塞消亡。95W的位置处于中远洋、马里亚纳群岛西侧东北季风与信风的常年交汇地区，直观上看低空冷空气跨越长距离温暖海面而来，低空负位温平流已经较弱，这种情况下，冷涌将发生差异变性。在我们关心的时段（3.10～3.12），单看一张流场，连续的东北季风流似乎直接输送了大量冷空气到95W西侧(Fig.46)。但是流线不等于气团的实际轨迹，实际上气团的经向位移相较纬向位移是较小的，否则就会打破大尺度的行星三圈环流体系了。作为哈德莱环流的返回气流与亚太季风环流的一部分，东北季风的流线（风向）显著受西风带调控。西风带上的槽脊系统以R波为主，具有频散性质，表示能量传播速度的群速快于表示实际槽脊位移的相速（差值为2βk²/(k²+l²)²），气压场（位势场）的变化快于气团移动，加之海面粗糙度很小、没有地形阻挡，海面上气压场的变化快于流场。因此短期的强东北季风其实是东南沿海的冷高压东移入海过程中的一个暂态。这说明靠近95W的低空冷涌气流已在相近纬度的温暖洋面上移动较长时间，能够与海面蒸发的暖湿气团和95W西北侧暖湿性质的环流充分混合，期间冷涌的前锋气团将近似完全变性为热带海洋气团。那么为什么我们仍然区分其为冷涌呢？因为东北季风仍保有两项特征：高气压梯度和冷平流，它们就是我们区分气团的突破口(Fig.46, 47)。
(Fig.46
(Fig.47
由图可见，冷涌区域气压梯度从热带大气的小于0.3百帕/百千米骤增至约1.5百帕/百千米。同时，GFS模拟探空与关岛14日受相似气团影响的实际探空结果(Fig.48,49)均显示出随高度逆时针旋转的风向（分别在近地面的冷涌区和锋上“暖区”），指示了冷平流的存在。但是，我们前文尚且指出，低空冷涌业已变性，我们还需探究其作用机理。
(Fig.48
(Fig.49
请注意探空中中低空出现的干区。95W扰动诞生前期，我们提到“赤道槽上升支活跃的积云对流加湿中层大气”，中层湿润气团不是凭空产生的。中层空气无法直接接触海表热源，而无降水区域热带大气的平流性质（垂直速度10^-2Pa/s量级几乎可以忽略不计）又极大削弱了空气的垂向混合，所以只能通过天气尺度上升支中低空空气绝热上升冷却才能中层大气提高相当湿度，排除干空气阻碍。对于冷涌上空则不具备这样的条件。这里我们引入副热带锋的概念（注：这里的“副热带锋”是我们解释冷涌垂直结构使用的特指概念，而有些书籍如《天气学原理和方法》将热带对流层上部槽TUTT称为“副热带锋”）。由较为简便的一维锋面坡度公式可知(Fig.50)，低纬地转参数小、绝对温度高的条件下，低空冷气团上界将产生一个极为平坦宽阔的锋面。垂直方向气团性质的分异注定了冷涌气流（东北季风）的强平流只能被限制在浅薄的低空层面上。
(Fig.50
不过，实际上的锋区内部气象要素的变化是连续的，尤其是在副热带锋坡度平缓、冷空气变性及湍流混合充分的情况下，我们并不能找到一个明确的锋面。这弱斜压性（低空等压面上的经向温度梯度）导致的热成风效应引发中层南支西风南界南移(Fig.51, 52)，与95W西侧偏北风共同作用，诱使未被加湿的南支西风中层干空气混合进切变线西侧气团(Fig.8)。
(Fig.51
(Fig.52
混合过程中，干空气在降低相对湿度的同时，还使西北侧原有对流和高空卷云下落的降水物（云滴、冰晶等）蒸发吸热、冷却下沉，产生中层广泛的下沉支。下沉绝热增温又产生了更强的锋上逆温层，进一步降低中层湿度同时抑制西北侧副热带锋锋面上的高架对流发展；下沉气流质量输送还加强了外围区域的低空冷涌，加剧入流非对称性，使冷涌气流保持了低相对涡度和高风速的特征。如图，副热带锋与热带直展对流共同作用，创造出了一个奇异的垂直环流(Fig.53)剖面上，副热带锋坡度低、两侧温差小，自身环流很微弱，气流以平行于锋面（即穿过纸面的方向）为主：在冷区，冷涌气流作为大尺度东北季风风系的一部分，与切变线走向近似平行，对切变的质量辐合填塞作用弱，弱冷空气只能依靠边界层内的非地转风向中心缓慢推进。在暖区，中层下沉气流使锋面上的倾斜对流难以发展，进而在锋区之上出现大范围的静稳区(Fig.54)。这静稳区即是削弱西北方向环流的原因。而在地面锋区，副热带锋的高水平切变和低空密度流则成为了触发直展对流的条件。由于切变线内的整层相对湿度保持高位，条件性不稳定的热带大气受冷涌抬升即触发对流塔。气旋作为低压系统，自然靠近对流发展的降压区，即暖输送带一侧并受其引导向东北方向移动，远离下沉支控制的静稳区和冷涌的高压区。这样，冷涌无法引导Nuri和96、97W的问题便基本解释清楚了。
(Fig.53
(Fig.54

（接上文）
而向东北移动，则是低空流场重组的结果，体现了弱低值系统易受外围流场控制的特点。3.10，低空冷涌气流再次加强，顺95W西侧环流一路南下进入位于西南的赤道槽。赤道槽原本靠西传的ERW续命，如今95W北上使加热场和气旋性环流强迫源远离赤道，ERW逐渐频散消亡，波谷削弱，赤道槽遂退化而转化为95W南侧的切变结构（这个后面还会提到）。11日，Nuri南侧低空不再是广阔赤道槽的低气压梯度产生的静风区，转为西风气流。同时，西风带正经历环流调整，在130°E南北支西风槽同相叠加引发东亚大槽重建，带动槽前整体吹西南风，加强暖输送带，中低空叠加使Nuri第四象限的西南风更为深厚，气旋遂向东北移动(Fig.54)。对流集中分布在暖输送带和中层切变线上，即Nuri的南、东、东北方向，使暖输送带降压等因素进一步放大了暖输送带的引导作用。紧随其后的冷涌靠着填塞西侧环流，导致了“前引后推”的形势，造成在Nuri生命末期甚至还有向东南移动的分量。
(Fig.54
96/97W向东北移动的原因则显得较为单纯。作为95W原环流向东北的延展部分，这个系统实际上作为暖输送带前缘的暖式切变线向西风中推进，可以理解为直接被暖输送带“顶着走”。当然这里也少不了MSAC的掺和。MSAC受到ERW西传和中层辐合线移动的双重控制，移速快于95W的整体移动，其西北边缘的南风分量便加速了96W的切断北上。
还需注意的是，因为Nuri靠冷涌，或称东北季风短暂达到了TS风力，那么气旋的热带性质会不会出问题呢？我们再次强调，气团的运动轨迹不等于流线，Nuri西侧的气团并非全部来自高纬南下的冷空气，而是原先95W输送到北侧的部分暖湿空气与原本在20～25°N左右变性冷空气的混合。这点可以从流场和底层扫描图得到交叉验证。在700层面观察可见，中层干空气主要源于7日在130°E南下的冷空气。这些干空气随着日本以南洋面逐渐减弱的西北季风气流移动到Nuri北侧并堆积少动，一部分汇入Nuri西侧中层，产生底层扫描中Nuri西侧亮蓝色积云线对流之间夹杂的代表干空气的暗红色。850位温图也显示，Nuri被较为均匀的高相当位温气团包围，无冷空气直接入侵。这也侧面说明，Nuri活跃期28℃的SST足以加湿加热低空大气，海温不是制约Nuri发展的因素。因此，我们充其量只能说Nuri在底层受到冷涌的非对称低空入流影响，而在中层受到干空气入侵。

ⅴ.为什么Nuri达到TS风力后仅维持1~2报便迅速退化？（此时核心对流仍在）
我们先梳理一下这一过程，时段为3月9日下午至3月12日晚间。
尽管经历了许多波折，经历了9日96W的分裂，原95W中心槽性减弱，气旋环流终于得以发展。当天下午的FY-3E风场显示，虽然95W西南侧仍槽性明显，但好歹出现了一个RMW仅1纬距的紧密中心(Fig.55)。
(Fig.55
10日下午时间接近的FY-3E与HY-2B风场显示，该中心继续发展，冷涌区普遍达25kt，核心对流附近达到烈风风力。暖区内风力则普遍为15kt，对流下有小范围20kt区(Fig.56, 57)。不过这些卫星的风向数据有数值插值嫌疑，两张图片均显示环流闭合。1230z扫过的ASCAT则暴露了95W南侧仍与槽相连，未完全闭合的中尺度结构(Fig.58)。不管怎样，ASCAT扫出了较大面积烈风区域，有几根风旗已经进位到35kt，考虑到ASCAT对25kt以上风力的系统性低估，这已能够支持10日夜间至11日凌晨95W具备至少一个象限的TS风力。
(Fig.56(Fig.57(Fig.58
11日凌晨（UTC10日18时），JMA升格95W为第三号台风。机动观测的接入让我们能通过云导风更清晰观察Nuri的动态。11日整个白天，Nuri的LLCC全裸，不过一团深对流（中尺度对流系统，下简称MCS）始终位于东北方向徘徊少动，用德法“切离度”分析维持DT2.0(Fig.59)。至傍晚，LLCC附近终于新生一团对流，与MCS相连，拿到了JTWC09zDT/CI2.5的评价（LLCC LOCATED UNDERCOLD OVERCASTGREATER THAN90NM ACROSS YIELDS A DT OF 2.5.）。可是，正当一切稳中向好，11z傍晚的HY-2C扫过使人幻灭：为什么对流下边却是一片弱风区，RMW又扩大到2～3纬距了？(Fig.60)
(Fig.59
(Fig.60
11日入夜后，MCS衰亡。12日凌晨，核心对流塔衰亡。12日日出，一片积云空洞出现在LLCC中心，仿佛病入膏肓的Nuri凝滞的眼神(Fig.61。彼时彼刻，恰如此时此刻：依靠一时强对流分裂出去的96W，到第二天不也是这般凄惨光景么？
(Fig.61
12日白天，LLCC再次爆出散乱对流，这无疑是回光返照、垂死挣扎罢了。当天傍晚，MetOp-B星扫过，基本宣告了Nuri的消亡：唯有冷涌和槽仍在，时间仿佛倒带回8日分裂前的场景(Fig.10)。
正常TC靠核心对流的上升运动和梯度风平衡维持气压梯度，可经过这么一番整理，我们发现：Nuri在10日达到TS风力与核心对流的关系不能说息息相关，至少也是聊胜于无、锦上添花（？）。看来，我们并不能用对流发展来简单判断其强度变化。
我们再次说明Nuri这个较为紧凑的LLCC是如何生成的。在3月9日的分裂完成前，95W事实上没有明确的底层环流中心，只能估计它的几何中心。分裂完成后，95W的环流一下子缩小了一半，而95、96W间的对冲气流使切变线填塞，短暂提高了95W北侧的气压梯度，这样才在冷涌、信风入流的夹角处压缩出这个较为紧凑的LLCC。这期间，虽然95W北侧和东北侧确实一直有对流活动，能够造成局地降压，但作用远不及平流填塞气压场——结果来看，对流并没能阻止填塞。切变线的低压区宽度太小，法向入流分量相对较大，辐合使气柱质量增加的作用超过积云对流高空辐散使气柱质量减少的作用，故这一过程以动力因素为主。从这得知，Nuri的LLCC受动力影响大的性质与前文非对称低空入流中“外界的非对称气压梯度与LLCC自身降压相近”的观点遥相呼应，这就告诉我们更大尺度天气系统的变化将支配这个中β尺度核心的命运。
在Nuri的一生中，槽和后来转化成的切变就是所谓“更大尺度天气系统”的主体。前面我们提及，冷涌区的一大特征就是层面浅薄，大风区只存在于800hPa以下层面，之上则是下沉的干气团，这不利于Nuri的环流向冷涌的上空发展。因此，就算冷涌与信风合力切断了底层切变线，对中空槽的影响仍甚微。这中空槽不仅是95W与赤道槽整合后的整体，还是副高的断点、中空西风带的南侵之处。由于中心无核心主导，中空环流的RMW仍然很大(Fig.62)。巧妇难为无米之炊，LLCC附近激发的对流没有办法下传根本不存在的“低空急流”动量，而中空气流的辐合区又不在LLCC之上，同样没办法依靠LLCC附近的对流上传低空动量、维持气压梯度。那么，初始更强LLCC最终只能在摩擦作用下渐渐填塞，RMW放大。待冷涌于11日减弱，维持高气压梯度的最重要因素消失，后来摩擦带动Ekman抽吸效应激发的对流也终于因缺乏维持条件而无法对抗低压区的填塞。
（Fig.62
此外我们还关注到11、12日间外围环流的变化。11日，几波准线性对流QLCS从西向东扫过Nuri的南侧，指示又一波西风吹过(Fig.。这时，500hPa槽已来到130°E，距Nuri只剩8个经度(Fig.44)。其前方的中高空正涡度平流引起前方地面的广泛降压，削减切变线以东的气压梯度的同时让这些新涌来的西风化作大气河汹涌北上，汇入北方形成中的温带气旋。开启CISK失败的Nuri没有降压能力，更高的环境风速在地转适应中只能对应更大的曲率半径，即更大的RMW。得不到背景气流输送涡度，Nuri的环流便逐渐消散，汇入锋面。

ⅵ.对流塔散乱且偏心是谁造成的，是风切吗？
这个问题直指我们研究的核心。从直观视角看，核心对流发展与组织化才是判别TC发展的金指标。有人说，Nuri最终死于风切，单看11日凌晨的云图，Nuri旁边MCS的卷云单侧延伸和“锯齿状”边缘特征，似乎看上去确实是南风风切把对流塔切离了LLCC。可是，果真如此么？相信看过上一个问题的你已经有了自己的答案。既然问题涉及对流的问题，我们这次就得细致分析这个MCS的结构，并寻找对流无法在其他地方组织化的影响因素。
本例中，Nuri从始至终都没有真正确立过核心对流，唯一可圈可点的只有3.9在Nuri东北方发展出并反复重建的中β尺度对流系统（下简称MCS）。余下只有3.12从气旋残骸南侧飘过的QLCS（准线性对流系统）和LLCC附近的偶发对流塔。既然这次我们把视角真正延伸到Nuri的中尺度结构，我们必须以这个MCS为抓手，看看究竟是风切还是其他因素最终导致了Nuri的快速衰亡。——NMC12日凌晨：Nuri“快速减弱”，停编(Fig.63)。
(Fig.63
3.9，西南方的95W主中心确立，核心附近对流于9日傍晚开始组织化发展。9日夜间至10日凌晨，LLCC北侧组织出一个中尺度对流系统并在12°N, 138°E稳定少动。3.10早上通过的ASCAT扫描表明MCS依托LLCC内部的中尺度辐合区发展，相对位置由LLCC北侧移至近乎正上方(Fig.64)。10日白天，MCS展现了抵抗日际变化的能力，对流围绕LLCC持续触发直至日落前。入夜后，LLCC北侧MCS卷云区中再次触发新对流并强烈发展。对流多点喷发并整合形成规则的冷云盖。云图上看，MCS呈现约为2纬距的冷云盖，卷云向西北侧飘散，云盖存在比较尖锐的东南侧边缘(Fig.65)
(Fig.64
(Fig.65
但1835z的云图中，诡异的事情发生了：MCS绝对位置几乎不变甚至略有东南移，LLCC却由10日傍晚扫过的ASCAT指示的11.5°N, 137.7°E(Fig.58)向西移动到距云盖边缘1纬距处的10.5°N, 136.3°E。
这显然不是典型的切离过程。经典的深层风切变切离模式表现为：「在TC低空核心区内触发的、跟随TC移动」的深对流受强高空风冲击，出现中层干入侵、上升气流倾斜，最终直展对流消亡，只余高空卷云空壳向高空风下游移动。而10日半夜的诡异一幕中，对流既没有在RMW上触发，也没有在LLCC远离后衰退消亡，更谈不上伴随TC移动。稍微说得上与普遍风切认知有关的只有卷云只朝一侧发散、对流塔东南侧出现锯齿状边缘等特征。因此，我们充其量只能说风切扮演了次要角色。
要弄清对流诡异偏心现象发生的原因，我们仍需继续刚刚对低空气流动力学性质的讨论，进一步以中尺度视角研究该MCS的自稳与传播机制以及这段时间LLCC的运动，这将有益于我们逐步揭示所谓“对流塔偏心”的底层逻辑。